La trampa del Campo Magnetico Producido Por Una Corriente

campo magnetico producido por una corriente

Un monopolo magnético, de existir, produciría un campo magnético como el que se ve en la parte a; al desplazarse, el monopolo estaría rodeado por un campo eléctrico semejante al que se expone en la parte b de esta figura.  Jean-Baptiste Biot ( ) y Félix Savart ( ) elaboran el campo imantado producido por una corriente eléctrica. 1 Un alambre recorrido por una corriente, colocado en un campo imantado, sufre la acción de una fuerza magnética perpendicular al alambre. La fuerza de atracción entre 2 corrientes rectilíneas indefinidas, se ve perjudicada por un factor multiplicativo f que es dependiente de las dimensiones de sección cuadrado de la corriente y de su separación d de la corriente rectilínea que genera el campo imantado. Pulsando en el botón que se titula Siguiente, se representa el campo magnético producido por dos, tres, cuatro, etc, corrientes rectilíneas indefinidas ubicadas sobre la superficie lateral y paralelas al eje de un tubo de radio a. Como podemos revisar, la fuerza que ejercita el campo imantado producido por la corriente de intensidad Ib sobre la una porción de longitud L de corriente rectilínea de intensidad Ia, es igual pero de sentido opuesto.

No obstante, en todos y cada uno de ellos todos los dipolos imantados se alínean en una dirección dada por las flechas. 3) en algún tiempo y lugar la magnitud del campo eléctrico es igual a la del magnético. Según la ley de Lenz, la fuerza electromotriz inducida proseguirá la dirección de las flechas. Como se aprecia, el campo es muy grande cerca de las cargas y las líneas se vuelven menos espesas conforme nos alejamos de ellas.

Corrientes De Sección No Nula

No sólo la electrónica ha hecho empleo de los conocimientos científicos sobre electricidad. Los fisiólogos han logrado explicar los fenómenos excitabilidad y conductividad que suceden en las células gracias a los conocimientos de física que se han aplicado a la biología. Un modo sencillo de detallar un impulso nervioso o sea que es una onda de oscilación eléctrica que recorre la membrana plasmática. Todas y cada una de las células vivas, incluidas las neuronas, mantienen una distingue en la concentración de iones a través de sus membranas. Existe un rápido exceso de iones positivos en el exterior de la membrana y un ligero exceso de iones negativos dentro suyo. Esta situación origina una distingue de carga eléctrica por medio de las membranas plasmáticas denominada potencial de acción. La magnitud de la diferencia de potencial entre los dos lados de una membrana se mide en voltios o milivoltios .

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X El Campo Imantado

Faraday ingresó el campo eléctrico, el que vamos a describir resumidamente antes de estudiar el campo imantado. Supongamos que se tiene un arreglo de cargas fijas en el espacio y que estamos interesados en el efecto que éstas tienen sobre otra carga q que se lleva a su vecindad. La distribución de carga ejercita una fuerza sobre q proporcional a la misma carga q. El campo eléctrico Y también asociado a esta distribución de cargas es esta fuerza dividida entre q. Esto se hace para conseguir una cantidad que únicamente depende de la distribución de cargas original. A Faraday se le ocurrió visualizar el campo en términos de líneas de campo. Éstas son curvas cuya tangente, en algún punto, tiene la misma dirección que la fuerza entre las cargas.

• Nuestro Maxwell decidió entonces escribir A Treatise on Electricity and Magnetism, Oxford, Clarendon Press, 1873, de manera expresa para servir como libro de texto para sus alumnos en Cambridge.
• Se puede asegurar que fue Faraday quien, al conocer la ley que transporta su nombre, ingresó el campo imantado en 1845.
• La fuerza de atracción es la misma que la deducida para conductores rectilíneos indefinidos de pequeña sección equiparada con la separación d entre las corrientes paralelas.

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La fuerza sobre una substancia paramagnética es proporcional a la variación del campo, lo que recomienda que, si el campo es realmente fuerte, el instante magnético de un ferromagneto consigue un límite. Aun sin campo externo los ferromagnetos preservan su magnetización, pero la pierden al elevarse la temperatura.

Esta siente, pues, una fuerza eléctrica ocasionada por la contracción de Lorentz. Resumimos lo previo diciendo que una corriente eléctrica produce un nuevo tipo de campo, el campo imantado, que actúa sobre cargas que se mueven en la vecindad de las corrientes, produciendo una fuerza, la fuerza magnética. Así como hicimos con el campo eléctrico, tenemos la posibilidad de dibujar el campo imantado. En la Figura 12 se ven las líneas de campo magnético producidas por un alambre recto con corriente. En la situacion imantado, a diferencia del eléctrico, la fuerza sobre una partícula testigo que se desplaza es perpendicular a las líneas del campo, como asimismo se señala en la figura.

De allí que esperemos que las fuerzas eléctricas dominen el accionar de la materia. A continuación describiremos las leyes fundamentales del electromagnetismo y su relación con los fenómenos fundamentales en la materia. Aun en el momento en que este libro se ocupa del magnetismo, describiremos resumidamente las leyes que versan sobre las cargas y corrientes eléctricas ya que, como vimos, las cargas imantadas libres o monopolos imantados no existen y son estas corrientes eléctricas las que generan campos magnéticos en el vacío.

El problema ha ocupado a varios pensadores de la ciencia al menos desde William Whewhell,2 a inicios del siglo XIX. Desde entonces, numerosos filósofos y también historiadores de la ciencia, como Kuhn,3 Popper4 o Lakatos5 han aportado valiosas —y a veces contradictorias— teorías para desentrañar la dinámica de la investigación científica. Este es el fenómeno de histéresis que se debe a la irreversibilidad del desarrollo y que es importante para conseguir una magnetización permanente. Con esto concluimos este capítulo, para pasar en el próximo a investigar los fundamentos microscópicos del magnetismo.

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Esta generalización permitía una explicación mecánica al problema de la desigualdad de presiones, tanto a lo largo de las líneas como entre ellas. Observemos, en primer lugar, su analogía mecánica para las líneas de fuerza. Maxwell nos explica que, si llenamos de líneas de fuerza el espacio que rodea un imán, como logró Faraday, “conseguiríamos un modelo geométrico de los fenómenos físicos que nos indicarían la dirección de la fuerza, pero no su intensidad en cualquier punto, para lo que precisaríamos de otro procedimiento”. La solución que se le ocurrió a Maxwell fue “estimar estas curvas no como simples líneas, sino más bien como Anos cilindros de sección variable que llevan un fluido incompresible”. En cualquier punto del campo magnético, la intensidad y la dirección de la fuerza estaría entonces representada por la dirección y intensidad del fluido imaginario, contenido dentro de tubos de distinto diámetro. Este trabajo se centra en los 2 primeros artículos de James Clerk Maxwell sobre las líneas de fuerza imantada.

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